原文链接：http://www.zhihu.com/question/20705539/answer/15926433
感谢@陳浩 的答案。
回答问题：是的。所有物质都有流体的特性。但由于种种原因我们觉察不到。
这本来是流变学第一章绪论的内容。我恰好最近试讲做过这门课的PPT。有些图片可以放上来。
一、沥青实验
问题中的沥青实验（The Pitch Experiment）网上有很多介绍。问题中的那段介绍太故事性了，我补充一些平实一点的资料，但不详细解释了。
1984年 T. Parnell在Eur. J. Phys.上发表了一篇文章描述了这一实验，题目就是The pitch drop experiment。
Eur. J. Phys. (1984) 198-200. doi:10.1088/0143-0807/5/4/003
截止到那一年为止，一共收获了6滴，最后一滴是在1979年。根据这六滴的时间，假设沥青在管子中的流动符合泊肃叶定律，可以估算沥青的粘度在10^6到10^8 Pa s范围。
Wikipedia的词条：Pitch drop experiment
词条下面的链接也是比较有价值的资料。
上一滴在2000年，由于技术原因没录下实况。下一滴预计在今年下落。实况直播视频地址：
The Pitch Drop Experiment
有兴趣的朋友可以留意，说不定能亲眼看到此过程。
二、物质的流动与形变
这就是@陳浩答案中关于Deborah数的内容，但是可以用一个更好理解说法。实际物质的形变和流动行为到底“像固体”还是“像流体”，取决于作用力的时间。如果作用力时间足够长，岩石也是流体，证据就是地质学中观察到的岩层褶皱。
橡皮泥在不同外力作用时间下的行为也不同：
以上这种现象，叫粘弹性（viscoelasticity），概念就是，物质能否流动，要看外力作用的时间。有的物质作用一会儿就流动了，有的物质要作用很长时间才流动，物质自己特有一个特征时间，所以有Deborah数这一概念。群山在上帝面前流动，是因为上帝没有寿命问题，也就没有时间长短的概念。那么在他眼中，真正是万物皆流（panta rhei）。
还有一种现象，叫屈服，是说，物质能否流动，跟外力作用时间无关（或说关系不大，因毕竟万物皆流），而跟外力的大小有关，存在一个临界的大小，叫屈服应力。
以上这杯东西，靠重力是挤不出来的。加上一个1000g的砝码，也挤不出来（不是时间的问题）；但加上一个4000g的砝码，就顺利的不断被挤出来了。它的粘弹性不显著，但存在一个在1000~4000g之间的屈服应力。
这就造成，区分流体还是非流体，不谈外力的大小和作用时间的话是没有意义的。
我推荐这一视频：
http://www.youtube.com/watch?v=Ol6bBB3zuGc
顺便问问如何给一个视频加上中文字幕？我想听译该视频后加上中文字幕，将来上课的时候给学生看。
三、玻璃态
很不幸，这个问题又扯到了“玻璃”。我研究的算是这一块，但我很害怕这个词。
@陳浩 教堂玻璃是谣言。“非晶”太广了，但金属的塑性形变跟晶体的位错有关。所以只能说流不流动跟物态是两回事。玻璃态也有热运动但是非常慢，而且也不清楚它想要达到的“平衡态”到低是什么东西。玻璃态分子热运动需要牵扯一个很大范围的协同运动（所以才慢），有外力作用的情况下可以帮助这些协内运动的范围发生变形，热运动会加快，所以流动性会有所改善。玻璃也发生屈服，可以流动。但有延迟屈服现象（delayed yielding），所以一定力的作用下，现在没屈服也不敢说将来不屈服。一切都要看外力作用的大小和时间。所以可以说玻璃能够流动。但你也可以说，都已流动了，那就是熔化了，就不是玻璃了。在外力作用下热运动变易，就跟升温作用下热运动变易是一回事——都是热运动变易了。这种变易跟那种变易没有质的不同，都是布朗运动，所以也是一种熔融，还有个词叫shear melting，因此死不承认流动的是玻璃也无甚不可。不过，对于胶体玻璃，其热力学控制参数不是温度，而是填充体积分数（相当于分子体系的压力吧），相互作用强度和距离。其在在外力作用下的流动，很难说是shear melting因为它本来就不是因为freezing造成的。因此，一个完整的相图应该包括体积分数、温度和外力三个坐标。这就是Jamming图像的来历。
但是仍然有很多细节问体。因为玻璃是一个远离平衡态的非平衡体系，几乎一切性质都有时间依赖性。所以，并没有明确的Tg，也没有明确的\phi_{max}和屈服应力。所以实际上并没有一个很明确的Jamming边界。最多只能说对于零温体系，可能存在Jamming的转变。一个明智的做法是，涉及到玻璃的话，啥都别去界定——至少在目前的认识程度基础上。
一句说，玻璃是不是玻璃，也依赖于观察时间。
